波形发生器电路的设计与仿真

在核磁共振（ NMR）测深工作中需要发射某一频率的正弦波作为激发源，这一频率与地磁场大小满足一定的关系，如式（1）。NMR测深中认为地磁场B0是均匀的，地磁场强度决定了拉莫尔频率，即激发电流的频率。由激发电流建立激发磁场作为一次场，激发场的强度用激发脉冲矩q= I0τp表示。当激发电流断开后，用同一天线（发射/接收）接收由于二次场（弛豫磁场）变化而在接收天线中产生的感应电动势（即NMR信号）的弛豫场。在稳定地磁场B0（地磁场）作用下，具有一定磁矩的氢核绕外磁场运动，运动频率由拉摩尔方程决定：

式中： f0为拉摩尔频率； γ为旋磁比。
根据实测的地磁场强度B0，就可由式（ 1）求出水中质子的运动频率（拉摩尔频率）

理论上流过天线的交变电流脉冲的包络线为矩形，如图1（a）所示。其中： 1≤t≤τp ；ω0= 2πf0； I0 ，Sp分别为交变电流脉冲的幅度和持续时间。发射电流的幅度与持续时间的乘积（ q = I 0τp ）决定了勘探深度，图1（ b）为天线上接收到的NMR信号，该信号按指数规律衰减。
实际工作中需要利用直流电源能量转化为交流能源作为激发场，为获得合适的发射电流，对发射电路进行了仿真设计。

2谐振发射单元的设计
选频电路可以得到合适的正弦波输出。选频电路按功能可分为低通滤波电路、带通滤波电路、高通滤波电路、带阻滤波电路等；按原理可分为谐振式选频电路、集中选频电路、陶瓷滤波器、声表面波滤波器、晶体滤波器等。该发射电路采用谐振式选频电路。在电路中，信号本身不是单一频率的信号，而是占有一定频带宽度的频谱信号，这就要求选频电路的通频带宽度应与它所传输信号有效频谱宽度相适应，为不引入信号的幅度失真，理想的选频电路的通频带内的幅频特性H(f)应满足：

为抑制通频带外的干扰，选频电路通频带外的幅频特性H(f)应满足H(f)= 0.显然理想的幅频特性应是矩形，实际的幅频特性接近矩形，图2的纵坐标是： α(f)= H(f)/ H (f0)，接近的程度与选频电路本身结构形式有关，通常用矩形系数K表示，定义为：

式中： 2Δf0.7为α(f)由1下降到1/√2时，两边界频率f1与f2之间的频带宽度，称为通频带，用B表示， B = f1- f2= 2Δf0.72Δf0.1为α(f)下降到0.1处频带宽度，理想值K=1，实际值均大于1.

信号通过选频电路，为不引入信号失真，要求在同通频带范围内相频特性应满足：

即信号有效频带宽度之内的各频率分量通过选频电路之后，都延迟一个相同的时间，这样保证输出信号中各频率分量之间的相对关系与输入信号完全相同。

欲获得频率为当地拉莫尔频率的交变电流，且脉冲幅度足够大，可以采用谐振电路来实现， RLC串联谐振电路如图3所示,R,L为电感线圈内阻和电感， C为回路电容， VCC为外加电动势。由图3可知回路阻抗为

若使激励源角频率等于回路谐振角频率时，即ω= ω0= 2πf0= 1/√LC ，此时|Z| = R， |Z|为最小值，回路呈纯电阻性，ψz= 0，回路电流达到最大。回路中的谐振角频率决定于回路本身参数，与激励源无关，图3是采用两种激励源（正弦波和方波）所构成的谐振电路，用仿真测试到的线圈两端电压波形如图4所示，理论计算出回路的品质因数Q= ω.即为ω.L/ R = 50.当回路谐振频率f0一定时，通频带2Δf0.7与Q成反比，即：2Δf0= f0/Q1在正弦波激励下，图4（ a）的Q大约为60，与理论计算数值基本相符，在方波激励下，图4（b）的Q大约为8.通过仿真可知：在LC串联电路中采用方波驱动时线圈负载也可获得谐振电压波形。那么合适的方波信号是从开关电源获得的，开关电源所提供的电压增大，负载上即可获得更大的电流。实际工作中采用直流电源供电，因此利用方波激励以获得谐振输出电流或电压波形。

（开关电源中利用的开关管要工作在开关状态下，实际工作中开关从开通到关断瞬间会出现反向过冲，易损坏开关，因此实际谐振电路如图5所示。电路中R1,R2为漏电等效电阻，C1和C2为电容，电源电压为直流12V.

3室内实验
实验室实测电路如图5，电路中开关T上电压VCC取值为4V，两个电容C1 ，C2容量为6μF，天线内阻取R1= 0.2欧， L = 0。5 mH，开关上持续提供占空比为50%的矩形波信号，利用数字存储示波器TDS1012测试到天线两端电压电流波形如图6（ a）、图6（ b）所示，从电压波形可以看出波形为完好正弦波，幅值达到75 V，相当于将电源电压4 V扩大将近18倍，此时回路发生串联谐振。电流波形幅值可求I = 2 V/ 0.2欧 = 10 A，电流大小主要取决天线内阻，若天线内阻增大则电流值减小，从电压电流波形还可以测试出谐振频率为f0= 2500 Hz，满足当地拉莫尔频率数值。